Relació entre la resolució espacial i la funció de transferència òptica
Per a una determinada unitat geològica, com ara una mida bàsica de píxels amb distribució característica del sòl o camp característic, segons la llei bàsica de radiació, la brillantor que arriba a l’alumne d’entrada del sensor es pot descriure per les seves característiques de distribució espacial, espectral i temporal:
L Entrada=f (x, y, z; λ; τ; t) (5-5-2)
En la fórmula, x, y i z representen posicions espacials; λ és la longitud d’ona; T representa el temps; τ representa la transmissió de l’atmosfera. F representa la relació funcional entre la interacció entre la llum incident i l’atmosfera abans d’arribar a l’alumne d’entrada del sensor, les característiques de reflexió del cos geològic i l’energia de radiació de cada part de la radiació de reflexió del cos geològic i la interacció amb l’atmosfera.
Durant el procés d’imatge, el sistema òptic del sensor mostra espacialment el senyal, dividint -lo en píxels o píxels discrets a la imatge
L light=f (x, y, z; λ; τ; t; mtf; s λ) (5-5-3)
MTF representa la funció de transferència de modulació del sistema òptic, la funció de resposta espectral del detector S λ (també coneguda com a funció de transferència del detector) i L Light representa la sortida del valor de radiació espectral pel sistema òptic. Un altre factor que determina la resolució espacial és la funció de transferència de modulació (MTF) del sistema òptic, que afecta la resolució i el contrast de la imatge. El nivell de transmissió de modulació és l'estàndard per avaluar la qualitat de la imatge. El procés de conversió del sistema òptic de l’espectre incident és en realitat el procés de modulació i transformació de la funció de transferència de modulació a la llum incident.
5.5.2.1 Mesura de la radiació
La mesura de la potència de radiació i l'energia de la teledetecció òptica del terreny des de l'espai es pot simplificar en el procés que es mostra a la figura 5-5-1. En general, assumir l’angle de la intersecció entre l’eix del sensor i la superfície normal de la font de radiació del sòl és θ, i l’angle mig de l’alumne incident del sensor a la font de radiació és un (Mai Weilin, 1979). En aquest punt, la mida de la superfície de l’element detector actua com un camp de vista de l’obertura, limitant el camp de vista que el sensor pot observar. La projecció geomètrica del camp de vista de l’obertura del terra correspon a l’element de resolució de terra, tal com indica la línia guionada a la figura 5-5-1 (b). El camp de vista instantani està representat per mig angle. Els angles i tenen un impacte significatiu en les característiques de recol·lecció d’energia de les fonts de radiació incoherents.
